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  Abstract :Este artículo trata sobre el material superconductor Diboruro de Magnesio (MgB2). Por medio de estematerial gradualmente se generan grandes expectativas ya que, sus propiedades metálicas son altamenteseficientes explorando nuevas aplicaciones. Aunque, el Diboruro de Magnesio posee una corta trayectoriaexperimental (2001), en la actualidad, se conocen en el mercado una gran variedad de dispositivos gracias alestudio de sus potencialidades. Términos Indexados: HTS, MgB2, Criogenia. Nomenclatura: MgB 2 : Diboruro de Magnesio.HTS: Superconductor de Alta Temperatura.J c : Densidad de Corriente Crítica.SMES: Almacenamiento Energía Magnética Superconductora. Introducción: Este documento dedica gran parte a materiales superconductores, los cuales son nuevos en comportamiento,por esto los investigadores realizan búsquedas en materiales simples con comportamientos sostenibles.Este estudio se desarrolla mediante el material Diboruro de Magnesio MgB2, el cual es un componentebinario que posee una estructura atómica simple comparada con otros y donde su teoría se simplifica ante elhecho de conocer sus propiedades metálicas, causando una nueva tecnología denominada superconductividad.Lo que se quiere con este artículo, es demostrar la mayoría de las aplicaciones realizadas a base de estecomponente.Este artículo se fragmenta en una breve contextualización con el que se pretende conocer los aspectos teóricosbásicos de la superconductividad; luego se hace una descripción de la estructura cristalina, por la cual sedesarrolla la superconductividad y por ultimo una proyección hacia las aplicaciones de los superconductores,especialmente del Diboruro de Magnesio y posteriormente mencionar algunas aplicaciones puntuales. Contextualización :En primer lugar, debemos reconocer a la superconductividad como el fenómeno que describe el libremovimiento que efectúan los electrones sobre una red cristalina sin encontrar colisión. La superconductividadtiene como fundador a Kamerlingh Onnes, quien en 1911, realizo el experimento de licuar helio sobremuestras de mercurio y en simultáneo, midió la resistencia eléctrica del material; esta experiencia permitióencontrar un salto abrupto de la resistencia eléctrica de los materiales, representado por una resistencia cerohacia una temperatura de 4 grados kelvin, a continuación se encuentra la figura Fig. 1, que describe todos losdatos obtenidos del experimento y donde se descubre la superconductividad.   Fig.1. Demostración gráfica de la superconductividad en un material, donde Tc es la Temperatura Críticade Transición. Figura tomada desde la página web:http://buscandoasusy.files.wordpress.com/2008/02/super.jpg?w=242&h=289 [12].A primera vista, este comportamiento es la solución de las pérdidas eléctricas en los conductores eléctricos,pero la explicación más sencilla a este fenómeno de superconducción la explica los pares de Cooper, yconsiste en la agrupación de los electrones, por pares, congelando la acción repulsiva de la red cristalina y así efectuando un movimiento libre de cargas eléctricas. Esta explicación fue descrita por John Bardeen, LeonCooper, y John Schrieffer en 1957.En principio, consistió en conocer las propiedades eléctricas de los materiales y buscar su repetividad en ellos,luego se fueron ampliando hacia la aplicación de campos magnéticos exteriores. En el estado superconductores evidente el efecto Meissner, el cual consiste en la desaparición total de campo magnético en el interior deun material superconductor por debajo de su temperatura crítica, es decir ejerce una fuerza repulsiva ante loscampos magnéticos existentes. Este efecto fue descubierto por Walter Meissner y Robert Ochsenfeld en 1933,cuando midieron la distribución de flujo en muestras de plomo y estaño sometidas a bajas temperaturas detransición. Para tener una noción gráfica, la figura Fig. 2, indica el comportamiento de un superconductor anteflujos de campo exteriores a temperaturas críticas tanto superiores como inferiores. Fig. 2. Efecto Meissner en Superconductores. Fuente:http://4.bp.blogspot.com/_rQ7K_lauh44/S6C8HFIZ0II/AAAAAAAAAOc/zqCBsdDeNyg/s400/meissner.jpg El último de los fenómenos en los superconductores, es el efecto Josephson. Este fenómeno consiste en unirdos capas superconductoras y de intermedio se somete un dieléctrico perfecto; el comportamiento esperado esmismo de efecto túnel, el cual se describe con una corriente eléctrica. Este efecto fue descubierto por BrianDavid Josephson en 1962. Una forma similar de ver los dispositivos Josephson es la estructura macroscópicadel condensador, no como almacenamiento de energía sino como selector de corriente eléctrica, acontinuación encontramos la figura Fig. 3, la cual describe los principales dispositivos a base del efectoJosephson.    Fig. 3. Efecto Josephson en Superconductores. Fuente:http://www.nature.com/nature/journal/v451/n7179/images/451664a-i2.0.jpg Estos cuatro principios determinan una nueva ciencia, con nuevos materiales y comportamientos nunca antesvistos, lo que sugieren ser competitivos a nivel eléctrico, magnético y cuántico. Descripción:  La historia en la superconductividad, establece principalmente el desarrollo de las teorías convencionales, enlas que se rescatan los principales efectos de la superconductividad, además, donde los investigadoresiniciaron una búsqueda en nuevos materiales, dando en primer lugar a los componentes metálicos, conresultados no muy favorables, ya que todos ellos necesitaban de refrigeración mediante helio líquido, yactualmente una de las técnicas de refrigeración más costosas.Mediante estas desventajas, se dio prioridad a la búsqueda de nuevos materiales mediante el uso decompuestos metálicos y no metálicos como el óxido de cobre (1964); convirtiéndose en un hallazgo, ya que lasuperconductividad en estos materiales logro en primer lugar, superar la refrigeración a temperaturas delnitrógeno líquido y en segundo lugar, creo el uso de técnicas más complejas para el desarrollo experimental,ya que los materiales en nuestra naturaleza no son totalmente puros, con alta sensibilidad a factores externos.Aunque, se investigó la superconductividad a temperatura ambiente con el grafeno, hoy en día se tiene encuenta el uso de materiales metálicos, debido a que estos materiales funcionan mediante las teoríasconvencionales y prácticamente por su estabilidad en el desarrollo del estado superconductor ante diferentesfactores externos.En cuanto a se refiere al Diboruro de Magnesio, es un componente binario y simple, el cual se conoce como<un componente metálico>, pero ya en 2001 se dio comprobación experimental de su superconductividad,con trabajos realizados por las Universidades de Aoyama Gaukin Tokio y California, lograron demostrar lasuperconductividad a una temperatura critica de transición de 39ºK y esta temperatura es tres veces mayor queel metal Niobio Titanio NbTi (1941) cuya transición se encuentra sobre los 9,2ºK, considerando al Diborurode Magnesio como el material más competente en cualquier aplicación.Hay hechos que generan connotación, el principal de ellos es llegar a explicar el incremento de la temperaturade transición en un compuesto muy sencillo como los boros y magnesios, sin dejar atrás el comportamientometálico del componente sin que este sea refrigerado, cuya propiedad se denomina Intermetálico. Luego deestas ventajas, sabemos que la composición del boro y magnesio son gránulos de polvo en estado sólido, queal ser combinados generan una estructura cristalina por capas, de forma hexagonal, pero con la adición demagnesios centrados en sus caras. La siguiente figura Fig. 1, muestra en primera instancia, su vistatridimensional de la estructura cristalina, la cual hace énfasis en la capa primaria y a partir de ella se generauna periocidad en la red, y en la parte inferior, se logra una vista desde la cara c, y en la que se hace menciónla participación del boro en la estructura.   Fig. 3. Estructura cristalina del Diboruro de Magnesio.Tomada del libro: Superconductivity Conventional and Unconventional, pág. 9.En laboratorios mediante difracción de rayos X, se logró demostrar que la anterior estructura cristalinacorresponde al Diboruro de Magnesio, además permitió correlacionar los parámetros de red con   ̇  y   ̇ , ya que determinan la distancias de las celdas unitarias. A continuación la tabla contiene losanteriores valores y de igual forma nuevos datos, con los que se ha publicado propiedades magnéticas con lageneración de campos magnéticos superior e inferior cuyo rango es muy amplio y se encuentra entre los 20mili-Teslas hasta 20 Teslas; en seguida, el parámetro de longitud de coherencia indica el posible tamaño delpar de Cooper y es uno de los parámetros que determinan el desplazamiento en la red, mientras que, lalongitud de penetración hace prelación a la distancia de entrada del campo magnético en el componente. Otroparámetro, es el que caracteriza el paso de cargas eléctricas por una sección transversal mediante la densidadde corriente crítica con    mayor que la del cobre con    .TABLA IPARAMETROS SUPERCONDUCTORES DEL MgB 2 [42]. Parámetros Superconductor Valor MgB 2  TemperaturaCrítica T c =39-40K Parámetro de Red a=0.3086nmb=0.3524nm DensidadTeórica ρ=2.55g/cm   ResistividadCerca de Tc α T = α B + α Mg =0.3+0.002 Campo Crítico Superior H c2 ││ab(0)=14 -39 TH c2 ││c(0)=2 -24 T Campo Crítico Inferior H c1 (0)=27-48 mT Campo Irreversible H irr (0)=6-35 T Longitud de Coherencia ξ ab (0)=3.7-12 nm ξ c (0)=1.6-3.6 nm Longitud de Penetración ƛ (0)=85-180 nm Energía del Gap ∆ (0)=1.8-7.5 meV Densidad de CorrienteCrítica J c (4.2K, 0T)> 10 A/cm   En resumen, el Diboruro de Magnesio mantiene tres características principales, la primera de ellas como elsuperconductor metálico de más alta temperatura conocido hasta el momento; luego por su baja anisotropía,permite que sus propiedades sean cuasi semejantes cuando se examinan desde las diferentes direcciones a, b,
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